因此，超导体会非常强烈地排斥外磁场，且能牢牢束缚住磁通线，而普通抗磁性材料只是轻微的排斥外磁场。
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0.8225的磁通率，虽然距离超导材料-1的磁化率还有一定的距离。
但别忘记了，他们合成出来的kl-66材料，其实纯度并不算高。
如果继续提高纯度，这种材料的磁化率无限接近于超导体亦或者直接拉满也不是不可能的事情。
“有意思，电镜结构什么时候出来？”
放下手中的报告，徐川看向柴僳问道。
“已经在做了，大概还需要二十分钟左右。”柴僳恭敬的回道。
点了点头，徐川开口道：“行，做完后报告第一时间给我。”
惊人的磁化率的确勾引起了他不小的兴趣，也意味着这种材料即便不是超导体，在某些方面也有着不小的潜力。
柴僳点了点头，转身走出了办公室，轻轻的带上了大门。
坐在办公桌前，徐川思索了起来。
从之前对kl-66材料的测试来看，他通过了铜的双带模型eg从约束随机相位近似(crpa)中确定相互作用值的轨道。
但并没有在材料的电子空穴中发现强制磁或轨道对称性破缺。
而在使用dft+u: cu掺杂的pb的两个绝缘体中在稳定绝缘状态和带隙中的杂质水平中起作用的机制10(po4)6o和v掺杂的srtio3掺杂过渡金属。
所以理论上来说，具有隔离的杂质(平)带，与掺杂位置无关。那即使在超导性的最佳条件下，自旋和轨道的波动对于接近室温的超导性来说还是太弱了。
因为它几乎不可能在常温状态下表现出超导性。
不过考虑抗磁性的话，情况或许就不同了。
理论上来说，在同一晶胞中掺杂不同类型的位置中，材料的间隙会导致两个自旋极化的杂质带。
而由于价带中相对非定域的不成对自旋，弱铁磁性是可能的。
再进一步的工作应该考虑化学计量、不同掺杂位置、超晶胞效应和磁交换相互作用量化的进一步变化的可能性.
办公室中，徐川默默的在脑海中进行着推导，时不时还拿笔在稿纸上演算一下。
脑海中的材料学知识与物理、化学领域的信息融汇在一起。
如果有人经历过他以前在课堂上证明ns方程最后一步的时刻，对于他这种状态一定会不陌生。
不过这会办公室中只有徐川自己，全神贯注的推导下，他也意识不到自己重新在今天返回了最梦寐以求的状态。
直到漫长的时间过去，带着电镜结构数据赶过来的柴僳轻喊了一声，徐川才回过神来。
恍若隔世般的错觉让他长舒了口气，看了眼电脑右下角的时间，他才发现不知不觉中已经过去了近半个小时。
“老板，电镜结构数据，出来了。”柴僳咽了口唾沫汇报道，为什么明明什么事都没做，他却感觉自己好像做错了什么的样子？
徐川点了点头，道：“放这里就可以了。”
“好的。”迅速放下手中的检测报告，柴僳一溜烟的就跑了。原本他还有一些问题想问的，不过突然就改变主意了。
坐在办公桌前，徐川闭上眼回味了一下，半响，他才前倾身体从桌上拾起了电镜扫描结构报告，翻阅了起来。
“果然如此。在非相互作用水平上，kl-66是一种反转不对称weyl半金属材料。”
“具有相反手性的weyl节点出现在时间反转不变量附近的不同能量处Γ和a三维布里渊区的点。而不寻常的韦耳电荷cw=±2并且通过平行于主体的表面上的拓扑保护的费米弧状态的两个分支连接c-轴。”
“也就说，在kl-66材料中，cu原子自旋轨道耦合对材料能带结构和电子性质的产生了至关重要的影响.”
看了眼扫描结构图和相关的检查数据，徐川眼神中露出了一丝早已预判到的神色。
尽管被柴僳打断了推导，但他也并不是没有收获的。
从理论上来说，kl-66材料具备强磁性的核心原因，他已经通过推论大致找到了。
只不过是否准确，还需要看后续的实验。
或许这一次，他能将强抗磁材料与能带拓扑做一个完整的关联，进而将强关联物理推进到一个全新的高度上去。
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